Next: Flujos irrotacionales. Concepto de
Up: Aproximaciones de tipo cinemático
Previous: Aproximaciones de tipo cinemático
  Índice General
Flujos con distribución de velocidad solenoidal
La condición de que la distribución del vector velocidad sea
solenoidal, es decir,
![$\displaystyle \vec{\nabla}\cdot\vec{v}=0,$](img262.gif) |
(5.1) |
permite simplificar la ecuación (3.10) de conservación
de la masa, que se reduce a
![$\displaystyle \frac{\mbox{D}\rho}{\mbox{D}t}=0.$](img517.gif) |
(5.2) |
Obsérvese que ésta fue la condición de flujo incompresible
que se utilizó para obtener la ecuación (3.11).
La ecuación (3.31) también se simplifica, resultando
![$\displaystyle \rho \frac{\mbox{D}\vec{v}}{\mbox{D}t}=-\vec{\nabla}p + 2\vec{\nabla}\cdot (\mu \mbox{def} \vec{v}) + \rho\vec{f}_m.$](img518.gif) |
(5.3) |
Si la viscosidad tiene una distribución espacial uniforme, la
ecuación (5.3) se reduce a la ecuación
(3.37),
![$\displaystyle \rho \frac{\mbox{D}\vec{v}}{\mbox{D}t} = -\vec{\nabla}p + \mu\nabla^2\vec{v}+ \rho\vec{f}_m.$](img519.gif) |
(5.4) |
Finalmente, la ecuación (3.64) de conservación de la
energía queda de la forma siguiente:
![$\displaystyle \rho \frac{\mbox{D}e}{\mbox{D} t} = \Phi_v + \vec{\nabla}\cdot (\kappa\vec{\nabla}T) + \dot{Q}_{r,q}.$](img520.gif) |
(5.5) |
Next: Flujos irrotacionales. Concepto de
Up: Aproximaciones de tipo cinemático
Previous: Aproximaciones de tipo cinemático
  Índice General
© 2000, 2001, Julio Hernández Rodríguez, ETSII, Universidad Nacional de Educación a Distancia, Madrid