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Siguiendo un razonamiento análogo al utilizado para deducir las
ecuaciones de conservación de masa y de cantidad de movimiento en
forma diferencial a partir de las correspondientes formas
integrales, de la ecuación (3.57) se deduce la
ecuación de conservación de la energía en forma conservativa:
![$\displaystyle \frac{\partial }{\partial t} [\rho(e + {\textstyle\frac{1}{2}}v^...
...\nabla}\cdot (\vec{v}\cdot\vec{\tau}) -\vec{\nabla}\cdot\vec{q}+ \dot{Q}_{r,q},$](img347.gif) |
(3.58) |
y teniendo en cuenta la ecuación (3.8), la forma no conservativa
siguiente:
![$\displaystyle \boxed{\rho \frac{\mbox{D}}{\mbox{D} t}(e + {\textstyle\frac{1}{...
...cdot (\vec {v}\cdot \vec {\tau}) -\vec {\nabla}\cdot \vec {q} + \dot{Q}_{r,q}.}$](img348.gif) |
(3.59) |
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© 2000, 2001, Julio Hernández Rodríguez, ETSII, Universidad Nacional de Educación a Distancia, Madrid